Kvanttisysteemeissä, erityisesti mikroskooppisissa rakenteissa kuten kvanttisormissa ja nanorenkaita sisältävissä järjestelmissä, säänneltyjen valon ja aineen vuorovaikutusten merkitys on kasvanut viime vuosikymmeninä. Terahertsialueen säteily on erityinen esimerkki, joka herättää kiinnostusta elektronisten ja optisten ilmiöiden ymmärtämisessä. Erityisesti kvanttisysteemeissä, joissa atomistiset ja subatomistiset vuorovaikutukset hallitsevat aineen käyttäytymistä, terahertsisäteilyllä on keskeinen rooli optisten ja elektronisten ominaisuuksien säätelyssä.

Kvanttirenkaita, kuten Aharonov-Bohm-rengas, on tutkittu laajalti niiden sähköisten ja optisten ominaisuuksien osalta. Sähkökentän tai magneettikentän vaikutus näihin rakenteisiin muuttaa niiden energiaa ja elektronien kulkua, mikä vaikuttaa myös niiden vuorovaikutukseen ulkoisen terahertsisäteilyn kanssa. Nämä ilmiöt ovat erityisen tärkeitä, kun tarkastellaan kvanttirenkaita, joiden optiset ja elektroniset piirteet saattavat johtaa uusiin lasereihin ja detektoreihin.

Mikroskooppisten kvanttirenkaitten käyttäytyminen ei rajoitu vain yksittäisten elektronien liikkeeseen. Yhtä tärkeää on vuorovaikutus optisten exciton-polaritonien kanssa, jotka ovat yhdistelmä eksitoneita (elektronin ja aukon sidoksia) ja valoa. Tällaiset systeemit voivat syntyä puolijohteiden mikrokaviteissa, ja niiden tutkimus on edistynyt nopeasti. Polaritoneiden käyttäytyminen kvanttirengasjärjestelmissä on saanut huomiota erityisesti niiden mahdollisuuksien vuoksi luoda uusia valonlähteitä, kuten terahertsilaseja.

Kvanttisormit, kuten III-V-seospuolijohteista valmistetut nanorengasrakenteet, ovat osoittautuneet lupaaviksi sovelluksissa, joissa tarvitaan erittäin tarkkaa optista ohjausta ja valon vuorovaikutusta aineen kanssa. Tämä kehitys on edistänyt kvanttikomplekseihin liittyvien laitteiden, kuten terahertsikvanttilaserien, suunnittelua ja tutkimusta. Näiden laitteiden mahdollisuudet laajenevat jatkuvasti, ja ne voivat toimia tulevaisuudessa tärkeänä osana nopeiden signaalinvälitysjärjestelmien kehittämisessä.

Erityisesti puolijohdejärjestelmien, joissa kvanttirengasrakenteet yhdistyvät mikrokaviteihin, on havaittu olevan potentiaalia erityisesti terahertsisäteilyn ja kvanttikompleksien hallitsemiseksi. Tällaisissa systeemeissä voidaan saavuttaa tehokkaita emittoivia ja vastaanottavia optisia tiloja, jotka parantavat kvanttilaitteiden suorituskykyä.

Terahertsisäteilyllä on myös rooli aineen dynaamisissa vuorovaikutuksissa, kuten polaritonsysteemien kollektiivisessa dynamiikassa. Mikroskooppisten kvanttirenkaitten käytössä terahertsisäteily voi tuottaa kvanttisysteemeissä uusia, ei-lineaarisia ilmiöitä, jotka vaikuttavat elektronisten ja optisten ominaisuuksien hallintaan. Näiden järjestelmien käyttäytyminen, erityisesti ajassa tapahtuvat muutokset ja vuorovaikutukset, voivat johtaa täysin uudenlaisiin sovelluksiin, kuten valokytkimiin ja kvanttitietokonesovelluksiin.

Tällä hetkellä kehitteillä olevat terahertsisäteilyä hyödyntävät mikrokaviteetti- ja kvanttirengastekniikat lupaavat mullistaa optisten laitteiden kenttää. Terahertsialueella toimivien laitteiden tutkimus ja kehitys voivat johtaa muun muassa korkealaatuisiin ja matalan tehon lasereihin, jotka avaavat uusia mahdollisuuksia sekä perus- että soveltavassa tieteessä.

Lopuksi on syytä huomioida, että kvanttisysteemien, kuten nanorengasrakenteiden, tutkimus ei rajoitu vain teoreettisiin malleihin ja kokeellisiin havaintoihin. Näiden materiaalien ja rakenteiden kaupallinen ja tekninen käyttö on edelleen kehittyvä alue, jossa terahertsisäteilyllä on merkittävä rooli. Ymmärtäminen, miten kvanttirengasjärjestelmät reagoivat eri sähköisiin ja optisiin kenttiin, antaa mahdollisuuden luoda entistä tarkempia ja tehokkaampia laitteita tulevaisuudessa.

Phononien käyttäytyminen ytimessä ja kuorirakenteisissa nanolangoissa

Phononien käyttäytyminen Ge-Si ja Si-Ge ydin-kuori-nanolangoissa on monivaiheinen ja geometria- sekä materiaalikoostumuksesta riippuva prosessi, joka voi vaihdella huomattavasti verrattuna perinteisiin homogeenisiin nanolankoihin. Yksi tärkeimmistä ominaisuuksista, joka määrittelee phononien dynamiikan tässä ympäristössä, on pitkittäisten (L) ja poikittaisten (T) ääniaaltojen käyttäytyminen, erityisesti silloin, kun nanolanka on jaettu ytimeen ja kuoreen.

Kun tarkastellaan phononien käyttäytymistä, erityisesti niitä, joilla on kz=0k_z = 0, voidaan havaita, että kyseessä on kolme itsenäistä tilaa: L, T1 ja T2. L-tilat edustavat radiaalista hengitysliikettä (RBM), ja niiden ominaistaajuudet määräytyvät kaavalla (B.9), joka löytyy liitteestä B. Tämä kaava on tärkeä erityisesti Ge-Si ja Si-Ge ydin-kuori-nanolangoissa, joissa taajuudet riippuvat voimakkaasti materiaalikoostumuksesta ja geometrista suhteesta, kuten ytimen ja kuoren säteen suhteesta γ=b/a\gamma = b/a. Taajuudet voivat vaihdella merkittävästi, ja niiden riippuvuus materiaalin fysikaalisista ominaisuuksista on selvää.

Esimerkiksi, kun tarkastellaan RBM-tilojen taajuuksia, voidaan nähdä, että pienet γ\gamma-arvot lisäävät kuoren vaikutusta ytimen phononiin, mikä puolestaan kasvattaa taajuuksien määrää ja intensiteettiä. Suuremmilla γ\gamma-arvoilla taas vaikutus väistyy, ja phononien taajuudet tasaantuvat. Tämä on nähtävissä myös kuvasta 2, joka näyttää pitkäaikaisen taajuuden ωL\omega_L riippuvuuden ytimen ja kuoren koon suhteesta a/ba/b.

Poikittaisten phononien taajuudet, kuten T1 ja T2, voivat jakautua eri taajuusalueille, joissa kunkin tilan äänennopeus on erilainen. Tällöin syntyy erillisiä äänivaihteluita, jotka eivät ole toisiaan peittäviä, ja eri tilat voivat olla enemmän tai vähemmän riippuvaisia ytimessä ja kuorirakenteessa esiintyvistä vuorovaikutuksista. Kuvassa 3 esitetään T1 ja T2-tilojen taajuuskorreloituminen kuoren paksuuden funktiona, ja se paljastaa, kuinka eri rakennegeometria vaikuttaa phononien dispersiokäyttäytymiseen.

Yksi tärkeä ilmiö on, että poikittaiset phononit, kuten T2, voivat kokea huomattavaa muokkausta sen mukaan, onko kuori pehmeämpi vai kovempi verrattuna ytimeen. Ge-Si rakenteessa Si-kuori puristaa Ge-ytimen, ja päinvastoin Si-Ge rakenteessa Ge-kuori puristaa Si-ytimen. Tämä vuorovaikutus vaikuttaa phononien ryhmänopeuksiin ja -taajuuksiin, mikä voidaan havainnoida Fig. 4:ssä, jossa esitetään phononien dispersion muutokset Ge-Si ja Si-Ge nanolangoissa.

Mitä tulee dispersioon, kun kz≠0k_z \neq 0, tilat L ja T1 voivat olla kytkeytyneitä, mutta T2-tilat pysyvät irtikytkettyinä. Tämä tarkoittaa, että nämä kaksi ensimmäistä tilaa vaikuttavat toisiinsa, mikä johtaa uudenlaisiin resonansseihin ja äänen nopeuden muokkautumiseen. Tällöin säilyy kuitenkin myös puhtaan poikittaisen T2-tilan käyttäytyminen, joka antaa lisää tietoa siitä, miten kuoren ja ytimen vuorovaikutus vaikuttaa phononien käyttäytymiseen suuremmilla aallonpituuksilla.

Kun tarkastellaan erityisesti Ge-Si ja Si-Ge ydin-kuori-nanolankojen phononien käyttäytymistä, voidaan havaita, että näissä rakenteissa äänen nopeus vLv_L ja vTv_T voivat muuttua merkittävästi verrattuna homogeenisiin nanolankoihin. Tämä näkyy erityisesti kuorirakenteen vaikutuksesta phononien ryhmänopeuteen, ja se voi johtaa siihen, että phononien taajuudet voivat poiketa huomattavasti bulkki-materiaalien taajuuksista. Kuvassa 5 esitetään poikittaisen T2-tilan dispersion muutokset kzk_z-arvon funktiona, mikä paljastaa, kuinka rakenteen geometrian ja materiaalikoostumuksen muutokset vaikuttavat phononien käyttäytymiseen.

Geometriset tekijät, kuten kuoren ja ytimen säteen suhde, ovat avainasemassa phononien käyttäytymisen ymmärtämisessä. Koko järjestelmän taajuuksien ja äänennopeuden muuttuminen nanomittakaavassa on monivaiheinen prosessi, joka riippuu paitsi rakenteen geometriasta myös materiaalien fysikaalisista ominaisuuksista. Tämä tekee Ge-Si ja Si-Ge ydin-kuori-nanolangoista ainutlaatuisia alustoja tutkia phononien vuorovaikutuksia ja äänen kulkua nanomittakaavassa.

Endtext

Miten geometrian parametrit vaikuttavat kvanttirengasrakenteiden resistiivisiin siirtymiin ja kriittiseen lämpötilaan?

Kvanttirenkaita koskevassa tutkimuksessa kriittisen lämpötilan TcT_c ja kriittisen virran tiheyden jc(0)j_c(0) riippuvuus renkaan geometrisista mitoista muodostaa keskeisen osan superjohtavuuden ymmärtämistä. Tarkasteltaessa renkaan poikkileikkausaluetta ja sen suhdetta kriittiseen virran tiheyteen, voidaan havaita, että renkaan leveys b−ab - a liittyy parametrin LL kautta kaavaan b−a=a+a2+(L/2)2b - a = a + \sqrt{a^2 + (L/2)^2}. Tämä matemaattinen yhteys heijastaa miten renkaan sisäisen ja ulkoisen säteen suhteet muovaavat virran kulkua.

Resistiivisten siirtymien käyttäytyminen eri arvoilla parametrille LL on laskettu teoreettisessa mallissa, joka pohjautuu kriittisen lämpötilan ja kriittisen virran tiheyden funktioihin. Esimerkiksi tapauksessa, jossa L=11.91 nmL = 11.91 \, \mathrm{nm}, saavutetaan suurin resistiivinen siirtymän leveys noin 0,02 K, samalla kun kriittinen lämpötila on maksimissaan noin 4,33 K. Tämä ilmiö kuvastaa sitä, kuinka herkkiä renkaiden sähköiset ominaisuudet ovat geometristen parametrien pienillekin muutoksille.

Alumiinirenkaille, joilla on keskimääräinen vapaa matka 15,5 nm, kriittinen virran tiheys jc(0)j_c(0) vastaa arvoa 1.07×1011 A/m21.07 \times 10^{11} \, \mathrm{A/m^2}. Näiden lukujen pohjalta voidaan tulkita, että renkaan mittojen ja niiden suhteiden tarkka hallinta on keskeistä kokeellisessa tutkimuksessa ja teknologisessa soveltamisessa, kuten kvanttisähkötekniikassa.

Lisäksi tätä teoriaa voidaan laajentaa käsittämään ulkoisten magneettikenttien vaikutukset, mikä mahdollistaa kvantti-interferenssivaikutusten, kuten Aharonov-Bohm- ja Aharonov-Casher-ilmiöiden, geometrisen säätämisen. Näiden ilmiöiden tarkastelu edellyttää ymmärrystä renkaan topologiasta, erityisesti sen kaksinkertaisesti yhdistyneen rakenteen vaikutuksista sähköiseen käyttäytymiseen.

Lopuksi on huomioitava, että resistiivisten siirtymien ja kriittisten parametrien mittausten tulkinnassa tulee ottaa huomioon kokeelliset epävarmuudet sekä materiaalin mikrorakenne ja puhtausaste, jotka vaikuttavat kriittisen virran tiheyteen ja lämpötilaan. Näin ollen pelkkä geometria ei yksinään määrää käyttäytymistä, vaan se on osa monimutkaista vuorovaikutusten kokonaisuutta.

Tärkeää on ymmärtää, että kvanttirengasrakenteiden sähköiset ja magneettiset ominaisuudet ovat erittäin herkkiä pienten mittasuhteiden muutoksille ja ympäristön ulkoisille häiriöille. Näiden ilmiöiden hallinta avaa tien uudenlaisten nanoskaalan laitteiden kehittämiseen, joissa yhdistyvät kvanttimekaniikka ja materiaali-insinööritaito. Ymmärtäminen, miten geometriset parametrit, materiaalin ominaisuudet ja ulkoiset kentät yhdessä muovaavat sähköistä käyttäytymistä, on keskeistä nykyaikaisen kvanttitutkimuksen ja sovellusten kannalta.

Miten syntyy magneettinen salama makroskooppisissa suprajohtavissa rengasrakenteissa?

Makroskooppisten suprajohtavien renkaiden fysiikka on pitkään herättänyt tieteellistä kiinnostusta, erityisesti virtauslukon kvantisoinnin ja renkaan muodostaman fyysisen eristyksen takia, jonka sisällä magneettivuo ei normaalisti pääse kulkemaan. Suprajohtavissa renkaille tyypillinen ilmiö on metastabiilin tilan syntyminen, jossa pysyvä virta kulkee renkaan läpi. Tämä tila sisältää suuren kineettisen energian verrattuna perus- eli pohjatilaan, jossa suprajohtavuus ei tuota virtaa lainkaan. Metastabiilin tilan elinikä on sidoksissa topologisiin heilahteluihin, jotka voivat olla lämpöperäisiä tai kvanttifaasihyppyjä. Näissä ilmiöissä tila voi hypätä eri faaseihin siten, että virran suuruus ja järjestelmän vapaaenergia laskevat.

Yksittäisissä suprajohtavissa renkaissa, joiden poikkileikkaus on kapeampi kuin koherenssipituus, nämä faasihypyt johtavat magneettivuon säätelyyn. Alhaisissa ulkoisissa magneettikentissä virta suojaa renkaan sisätilaa magneettivuoilta, mutta kentän kasvaessa saavutetaan raja-arvo, jossa faasihyppy mahdollistaa magneettivuon pääsyn renkaan sisälle. Tämä ilmiö näkyy lämpötilan lähellä suprajohtavuuden kriittistä lämpötilaa Little-Parksin värähtelyinä, jotka ovat kvantittuneita resistanssin minimejä. Matalammissa lämpötiloissa suprajohtavan renkaan kriittinen virta osoittaa vastaavaa oskillointia, joka muistuttaa SQUID-laitteiden toimintaa, mutta siinä esiintyy merkittävää irreversiibeliä käyttäytymistä.

Kun siirrytään laajempien renkaiden tarkasteluun, joiden seinämän leveys ylittää useita koherenssipituuksia, ilmiöt monimutkaistuvat. Vorteksien syntyminen seinämään mahdollistaa faasihyppyjen kehittymisen faasihyppylinjoiksi, joiden kautta magneettivuon kvantit kulkevat renkaan poikki. Seinämän leveyden kasvaessa myös vorteksi-antivorteksi -parien synty ja annihilaatio nousevat merkittäviksi. Lisäksi, jos suprajohtavassa renkaassa on pinning-keskuksia, kriittisen tilan malli auttaa selittämään vorteksien epähomogeenista jakaumaa. Makroskooppisissa renkaissa, joissa seinämän leveys on paljon suurempi kuin koherenssipituus, tilaan mahtuu merkittävä määrä vortekseja, mikä muuttaa magneettivuon dynaamista käyttäytymistä.

Pitkissä, paksuissa sylinterimäisissä suprajohtavissa kappaleissa, kun magneettikenttä kohdistetaan aksiaalisesti, magneettivuon tunkeutuminen tapahtuu jyrkästi tietyn penetraatiokentän (Hp) ylittäessä. Tätä ilmiötä kuvaa niin sanottu "flux jump" eli magneettivuon hyppäys, jossa suprajohtava tila äkillisesti menetetään osittain tai kokonaan ja magneettivuo pääsee sisään renkaan sisätilaan salamannopeasti. Tällaiset hyppäykset syntyvät termomagneettisten epävakausten seurauksena, jotka aiheuttavat kuumia jälkiä ja magnetisia salamoita suprajohtavassa materiaalissa. Kun kenttää kasvatetaan edelleen, renkaan ulkoinen pinta suojaa magneettivuolta uudelleen, kunnes seuraava flux jump tapahtuu. Tämän jälkeen tilan tasapaino palautuu lämpöisen vuorovaikutuksen kautta ympäristön kanssa.

Suprajohtavat sylinterit toimivat erinomaisina passiivisina magneettikenttien suojina laajalla taajuusalueella, jopa paremmin kuin ferromagneetit matalilla taajuuksilla. Tämä ominaisuus korostaa suprajohtavien materiaalien merkitystä suojauksessa ja resonanssijärjestelmissä.

On olennaista ymmärtää, että suprajohtavien renkaiden magneettivuon dynamiikka ei ole pelkästään kvanttimekaanista ilmiötä, vaan siihen vaikuttavat myös materiaalin lämpö- ja magneettikenttäolosuhteet, rakennegeometria sekä mikroskooppiset häiriöt ja pinning-kohdat. Näiden vuorovaikutusten ymmärtäminen on kriittistä suprajohtavien laitteiden kehittämiselle, erityisesti sovelluksissa, joissa magneettikenttien hallinta ja herkkyys ovat ratkaisevia, kuten suprajohtavissa resonanssikammioissa, suojauksissa ja metamorfaaleissa. Lisäksi ilmiöt kuten magneettinen salama tarjoavat arvokasta tietoa suprajohtavuuden ja termodynamiikan rajapinnoista, mikä avaa uusia tutkimusmahdollisuuksia nanofotonisten ja kvanttilaitteiden kehityksessä.

Miksi InAsSb/InAsP-koordinoitujen kvanttipisteiden rakenteet ovat optoelektroniikan kannalta ainutlaatuisia?

InAsSb/InAsP-yhdisteisiin perustuvat kvanttipistemolekyylit muodostavat poikkeuksellisen rakenteellisen kokonaisuuden, jossa yhdistyvät keskeiset materiaalitekijät ja itseorganisoitumiseen perustuva synteesi. Tässä rakenteessa antimonin pinta-diffuusio toimii pääasiallisena nukleaatioajurina, kuten klassisissa InAs/InSb-järjestelmissä, johtaen InAsSb-kvanttipisteiden syntymiseen. Fosforiatomit siirtyvät samanaikaisesti näiden pisteiden ympäristöön muodostaen InAsP-"lehtiä", jotka kehystävät ydintä kuuden lehden symmetriseksi kokonaisuudeksi.

Tätä piste–lehti-kooperatiivista rakennetta kutsutaan usein "nano-kamomillaksi", viitaten sen säännölliseen, kukkamaiseen geometristen elementtien sommitelmaan. Synteesimenetelmä perustuu nelikomponenttiseen materiaalijärjestelmään ja on patentoitu. Kasvatusolosuhteet mahdollistavat säännöllisen ja toistettavan pisteiden ja lehtien muodostumisen ilman monimutkaisia rakenteellisia esiasetuksia.

Korkean resoluution SEM- ja AFM-mittaukset osoittavat selkeästi, että keskuspiste muodostuu InAsSb-yhdisteestä ja sitä ympäröivät InAsP-lehdet, joiden määrä on keskimäärin kuusi. Kvanttipisteiden tiheys vaihtelee välillä 0.8–2 × 10⁹ cm⁻², korkeuden ollessa 2–20 nm ja leveyden 5–45 nm. Lehtien tiheys on tätä korkeampi, 6–10 × 10⁹ cm⁻², ja niiden koko asettuu samalle skaalalle pisteiden kanssa. Tällainen rakenteellinen säännönmukaisuus indikoi nukleaation kooperatiivista luonnetta – pisteiden muodostuminen on sidoksissa lehtien syntyyn ja päinvastoin.

FTIR-spektrit huoneenlämmössä osoittavat absorptioreunan siirtymän pidempiin aallonpituuksiin (3.44 µm → 3.85 µm), mikä viittaa rakenteiden optiseen aktiivisuuteen, vaikkakin selkeästi erottuvia emissiohuippuja ei havaittu lämpötilasta johtuen. Elektronien ja aukkojen lokaaliset tilat keskittyvät pääasiassa InAsSb-keskuspisteeseen, kun taas ympäröivät InAsP-lehdet vaikuttavat näihin tiloihin mekaanisen jännityksen ja polarisaatiopotentiaalien kautta.

Teoreettiset laskelmat, jotka tehtiin käyttäen toisen kertaluvun jatkuvuusmekaniikkaa sekä kahdeksankaistaisen k · p -mallin pohjalta, osoittavat vahvaa aukkojen lokaatiota InAsSb-pisteessä. Elektronien paikallistuminen on herkkä pienillekin mekaanisille jännityksille tai pietsosähköisille potentiaaleille, johtuen InAsSb:n matalasta johtavuusvyön offsetista suhteessa InAs-matriisiin. Tämä tekee rakenteesta erityisen kiinnostavan sovelluksille, joissa elektronin lokaatiota halutaan ohjata ulkoisilla kentillä tai jännityksellä.

Lisäksi tekniikan kehittyessä olemme onnistuneet kasvattamaan ja tutkimaan kaksinkertaisia, kolminkertaisia, nelinkertaisia ja jopa viisinkertaisia QD-molekyylejä. Näiden ketjumaisesti liitettyjen rakenteiden kautta syntyy mahdollisuus kvanttimekaaniseen piste-piste-kytkentään ja uudenlaisiin optisiin vuorovaikutuksiin. Erityisesti yksiulotteiset CQDC-rakenteet herättävät kiinnostusta, koska ne mahdollistavat kuljetukseen perustuvan fotoluminesenssin polarisoinnin lämpötilan funktiona sekä toimivat potentiaalisesti kvanttifotoniikan aalto-oppaiden ja integroitujen piirien ytiminä.

CQDC-rakenteiden valmistuksessa on hyödynnetty yksinkertaista ja kustannustehokasta märkäkemiallista etsausta keinotekoisen disorientaation luomiseksi InAs(100)-alustaan. Tämä menetelmä tuottaa lateraalisesti järjestyneitä pisteketjuja ilman monimutkaisia korkean indeksin alustoja tai epitaksisia maskausprosesseja. LPE-kasvatus tapahtui termodynaamisesti tasapainoisissa olosuhteissa käyttäen tarkasti säädeltyä InAs₀,₇₄₂Sb₀,₀₈P₀,₁₇₈-kiinteää liuosta, joka on hila-yhteensopiva InAs-alustan kanssa.

Tässä järjestelmässä komponenttien segregaatioprofiilien ja sähköisten ominaisuuksien ymmärrys on keskeistä tulevien sovellusten kannalta. Erityisesti kunkin materiaalikomponentin vaikutus johtavuus- ja valenssivyöhykkeiden energiakynnysten muodostumiseen sekä jännityksen jakautumiseen määrittää rakenteen sähköiset ja optiset vasteet.

On tärkeää ymmärtää, että kvanttipistemolekyylien toimintaa ei määritä ainoastaan yksittäisten komponenttien materiaaliparametrit, vaan myös monimutkainen vuorovaikutus komponenttien välillä: jännityksen kytkentä, rajapintojen laadulliset vaihtelut ja diffuusiorajojen leviäminen kasvatuspro

Mikä on tuottavuuden mittaamisen ja sanojen merkityksen analysoinnin yhteys?
Miten ymmärtää ja tutkia monimutkaisia matemaattisia alueita ja funktioita: Yleiskatsaus
Miten luoda karttoja ja kaavioita, jotka visualisoivat äänestystuloksia?
Miten Trumpin hallinnon virastojen johdolla ja politiikalla vaikutettiin kuluttajansuojaan ja ympäristönsuojeluun?
Mikä on ei-Newtonilainen matemaattinen rakenne ja sen sovellukset?